摘要:构建了基于损耗非对称非线性光学环镜的8字腔掺铒光纤锁模激光器, 并讨论了腔内滤波带宽对腔内脉冲演化和激光器输出特性的影响. 在非线性光学环镜中引入双向输出耦合器, 耦合器和传输光纤位置的不对称产生非互易性, 实现锁模运转. 利用自制的可调谐滤波器实验研究了滤波带宽对激光器的影响. 当滤波带宽为2.1 nm时, 腔内脉冲的演化过程受滤波和孤子效应的共同作用, 激光器顺时针和逆时针输出脉冲半高全宽分别为583.7 fs和2.94 ps. 随着滤波带宽增大, 滤波的作用逐渐减弱, 激光器两路输出脉冲参数逐渐接近, 并接近傅里叶变换极限脉冲. 当滤波带宽较大时, 腔内脉冲的演化过程受增益谱和孤子效应的共同作用, 激光器顺时针和逆时针输出脉冲均为变换极限脉冲, 半高全宽约为440 fs. 通过调节滤波器中心波长实现了对激光器输出脉冲光谱的连续调谐, 调节范围大于30 nm.
关键词: 8字腔锁模激光器/
损耗非对称/
非线性光学环镜/
光谱滤波

English Abstract

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近年来, 被动锁模光纤激光器引起了大量关注^[1-24]. 由于具有结构紧凑、稳定性高、成本低等优点, 该类激光器被广泛应用于光谱学、精密计量等领域.
目前常用的饱和吸收体(saturable absorber, SA)可分为材料SA和基于光纤非线性效应的等效SA. 材料SA主要包括半导体SA ^[1,2]、碳纳米管^[3,4]、石墨烯^[5,6]、拓扑绝缘体^[7,8]等. 材料SA具有自启动性能好、运转稳定、与保偏结构兼容等优点, 受到人们的青睐. 但是材料SA损伤阈值低, 材料性能会随着时间衰退, 而且较慢的响应速度会导致较大的相位噪声, 限制了激光器在精密测量领域的应用. 基于光纤非线性效应的等效SA主要包括非线性偏振旋转机制^[9,10]、Mamyshev振荡器^[11,12]和非线性光学环镜(nonlinear optical loop mirror, NOLM)^[13-15]. 相比于材料SA, 该类SA具有响应速度快、噪声低、损伤阈值高、性能稳定等优点. 其中NOLM可与保偏结构兼容, 是很好的选择. NOLM锁模激光器通常需要一定的分束比, 利用不同光强在环镜内沿相反方向传输积累的相位差启动锁模. 在NOLM锁模激光器中, 大分束比会加快相位差积累, 但同时也降低了调制深度. 随后人们在NOLM内引入增益, 构成非线性放大环镜^[16-18], 利用增益和传输光纤位置的不对称性产生非线性相移, 优化了锁模启动性能. 近年来人们又陆续报道了基于色散非对称^[19,20]和损耗非对称^[21] NOLM的光纤锁模激光器. 此外在激光腔内引入移相器^[22-24]可显著提高锁模自启动性能. 在NOLM锁模光纤激光器中, 滤波器可以滤除拉曼频移产生的长波成分, 限制脉冲演化的边界条件, 在锁模运转中起到重要作用. 但是滤波参数对NOLM光纤激光器锁模运转的影响很少报道.
本文首先在NOLM中引入双向输出耦合器, 形成损耗非对称NOLM, 在此基础上构建了8字腔掺铒光纤锁模激光器, 实现了自启动单脉冲锁模运转. 利用自制的可调谐滤波器实验研究了滤波带宽对激光器腔内脉冲演化和输出特性的影响. 当滤波带宽较小时, 腔内脉冲的演化过程受到滤波和孤子效应的共同作用, 激光器两路输出脉冲参数差别较大. 当滤波带宽较大时, 腔内脉冲的演化过程受增益谱和孤子效应的共同作用, 激光器两路输出脉冲参数趋于相同. 此外, 通过调节滤波器中心波长实现了对激光器输出脉冲光谱的连续调谐.

激光器实验装置如图1所示. 采用分束比为50 : 50的2 × 2保偏光纤光学耦合器(optical coupler, OC₁)作为激光器的枢纽, 将OC₁右侧的两根尾纤连接, 构成非线性光纤环镜. 在光纤环路中引入分束比为10 : 90的OC₂作为双向输出耦合器, 将光纤环镜中沿相反方向传输的两束激光90%的能量导出腔外作为激光器顺时针(clockwise, CW)和逆时针(counter-clockwise, CCW)输出. 在环镜中接入长为65 m的保偏无源光纤(passive fiber, PF), 其群速度色散为–0.022 ps²/m. 利用OC₂产生的损耗和PF在光纤环镜中位置的非对称性产生非线性相移. 将OC₁左侧的两根尾纤连接, 并依次接入保偏相关光学隔离器(optical isolator, OI)、保偏增益光纤和可调谐带通滤波器(tunable bandpass filter, TBPF). 增益光纤采用长为2 m的保偏掺铒光纤(Er-doped fiber, EDF), 群速度色散为–0.02 ps²/m. 抽运源采用两个尾纤耦合输出的单模激光二极管(laser diode, LD), 中心波长均为976 nm. 激光器采用双向抽运方式, 抽运光通过两个保偏尾纤波分复用器(wavelength division multiplexer, WDM)耦合进增益光纤, 实现激光增益. 隔离器确保左侧光纤环内激光的单向运转. 滤波器采用自制的可调谐带通滤波器, 采用保偏尾纤导入导出, 可实现滤波带宽和中心波长的独立连续调谐. 激光器腔内净色散约为–1.65 ps². 实验中采用功率计(Thorlabs, PM100D)测量激光功率, 由光谱仪(YOKOGAWA, AQ6370D)记录光谱; 脉冲宽度由APE公司的自相关仪(Pulse Check)测得; 锁模脉冲序列和频谱由数字示波器(KEYSIGHT, DSO9245A)、频谱分析仪(KEYSIGHT, N9010A)结合光电二极管(Newport, Model 1811)进行监测.
图 1 实验装置图(LD, 激光二极管; WDM, 波分复用器; EDF, 掺铒光纤; OC, 光学耦合器; OI, 光学隔离器; TBPF, 可调谐带通滤波器; PF, 被动光纤; OP_CW/OP_CCW, 顺时针/逆时针输出输出)
Figure1. Experimental setup. LD, laser diode; WDM, wavelength division multiplexer; EDF, Er-doped fiber; OC, optical coupler; OI, optical isolator; TBPF, tunable bandpass filter; PF, passive fiber; OP_CW/OP_CCW, clockwise/counter-clockwise output.

为了检测自制滤波器的滤波性能, 按图1所示的结构构建不含滤波器的8字腔激光器, 以低功率抽运下输出的自发辐射荧光作为测试光, 其光谱如图2(a)所示. 将滤波带宽设定在最小值1.4 nm, 通过调节可得到不同波长的滤波光谱, 如图2(b)所示, 波长调节范围为1532—1569.7 nm, 且不同波长的光谱均呈现相同的光谱形状. 将中心波长设定为1556 nm, 图2(c)为经过不同滤波带宽输出的光谱. 由于测试光谱为非平顶光谱, 当滤波带宽较大时, 滤波光谱的3 dB谱宽无法准确表示滤波器的滤波带宽(如图2(d)所示). 因此, 在本文中采用10 dB谱宽标定滤波器的滤波带宽. 图2(c)中展示的滤波带宽调节范围为1.4—14.3 nm. 本文展示的波长和带宽调节范围受限于测试光谱. 事实上, 该滤波器可实现更大的滤波带宽和中心波长调节范围.
图 2 滤波性能测试结果　(a)自发辐射光谱; (b)滤波带宽设定为1.4 nm条件下输出可调谐滤波光谱; (c)滤波中心波长设定为1556 nm条件下输出带宽调谐滤波光谱; (d)带宽调谐滤波光谱3 dB带宽和10 dB带宽的对比
Figure2. Test results of the spectral filtering performance: (a) Spontaneous emission spectrum; (b) the central wavelength tunable spectra with fixed bandwidth of 1.4 nm; (c) bandwidth tunable spectra with fixed central wavelength of 1556 nm; (d) comparison of 3 dB bandwidth and 10 dB bandwidth of bandwidth tunable spectra.

将滤波器按图1所示位置接入激光器, 滤波带宽设定为2.8 nm, 中心波长设定为1556 nm. 当同向和对向抽运功率分别设定为280 mW和400 mW时, 激光器实现了自启动单脉冲锁模运转. CW和CCW输出功率分别为8.4 mW和8.6 mW, CW输出功率略低于CCW输出, 这是由NOLM中的熔接损耗和传输损耗造成的. 由于耦合输出和滤波器引入了较大的腔内损耗, 激光器光-光转换效率仅为2.5%. 激光器锁模输出的脉冲特性如图3所示.
图 3 激光器顺时针和逆时针输出特性　(a)线性坐标和对数坐标(插图)下的光谱; (b)自相关曲线; (c)脉冲序列; (d)一次谐波射频谱和0—50 MHz范围的射频谱(插图)
Figure3. Laser CW and CCW output characteristics: (a) Spectra on linear scale and log scale (inset); (b) autocorrelation traces; (c) pulse train; (d) radio frequency spectra around repetition rate and in wider range (inset).

图3(a)为CW和CCW输出脉冲的光谱, 插图为对数坐标下的光谱. CW和CCW光谱的3 dB谱宽分别为8.9 nm和2.1 nm. CW输出光谱表现出明显的不对称性, 长波区域的衰减速度明显低于短波区域. 图3(b)为CW和CCW输出脉冲的自相关曲线, 其半高全宽(full width half maximum, FWHM) 分别为815.7 fs和3.08 ps. 假设脉冲为高斯型脉冲, 对应的脉冲FWHMs为576.9 fs和2.18 ps. 由于耦合输出的位置与OC₁十分接近, 因此可以近似地将CCW和CW输出脉冲当作NOLM的输入和输出脉冲. 脉冲经过OC₁耦合进NOLM后进入负色散传输光纤, 在孤子效应的作用下脉宽缩短, 同时由于自相位调制的作用光谱得到展宽. 光谱展宽过程中, 在拉曼效应的作用下光谱呈现出非对称性^[25]. 当脉冲耦合出NOLM后, 经过滤波, 脉冲在频域和时域迅速恢复到初始状态, 形成自洽. 图3(c)为激光器CW和CCW输出的脉冲序列, 脉冲间距均为365.8 ns. 图3(d)为一次谐波射频谱, 插图为0—50 MHz范围的射频谱. 激光器CW和CCW输出脉冲的重复频率为2.734 MHz, 对应的脉冲能量分别为3.07 nJ和3.15 nJ. 激光器输出的信噪比约为60 dB. 以上测量结果表明激光器实现了稳定的单脉冲锁模运转.
在激光器工作在锁模状态的条件下, 通过手动调节滤波器的滤波带宽, 并记录激光器输出特性, 如图4所示. 图4(a)为CW和CCW输出脉冲的时域FWHMs和3 dB谱宽随滤波带宽的变化曲线, 图4(b)为对应的时间带宽积随滤波带宽的变化曲线, 图4(c)和图4(d)分别为不同滤波带宽下CW和CCW输出脉冲的光谱和自相关曲线(内插图). 当滤波带宽为2.1 nm时, 激光器CW和CCW输出脉冲FWHMs分别为583.7 fs和2.94 ps, 3 dB谱宽分别为10.1 nm和1.8 nm. 两路输出参数差别较大, 这是由于窄带滤波器对光谱的滤波作用造成的. 滤波带宽增加到5.8 nm, CCW输出谱宽随之增加到4 nm, 脉冲宽度迅速下降到622.1 fs, CW输出谱宽则降低到7 nm, 脉宽降低到454.2 fs. 两路输出脉冲的参数迅速接近, 滤波对腔内脉冲演化过程的影响逐渐减弱. 在这一过程中, 两路输出脉冲的时间带宽积迅速下降, 输出脉冲逐渐接近变换极限脉冲. 将滤波带宽逐渐增加到14.3 nm, CW和CCW输出脉宽均缓慢下降并趋近于同一常数, 约为440 fs; CW和CCW输出谱宽均呈现缓慢上升趋势, 且CW输出光谱比CCW输出光谱宽约2.5 nm, 这是由于脉冲在光纤环路传输过程中, 自相位调制作用展宽了光谱. 此时, 腔内脉冲谱宽取决于增益谱, 且由于增益谱的影响, 输出光谱向长波方向漂移. 在孤子效应的作用下, 两路输出脉冲的时间带宽积均维持在较低水平. 滤波器仅起到滤除拉曼频移产生的长波成分的作用, 不再影响腔内脉冲的演化过程. CCW输出脉冲的时间带宽积明显小于变换极限高斯脉冲的时间带宽积0.441, 这是因为此时CCW输出脉冲并非标准的高斯脉冲, 如图4(d)内插图所示, 脉冲自相关曲线出现明显的基底. 当滤波带宽小于2.1 nm时, 由于滤波器引入的损耗过大, 激光器无法维持锁模运转. 若去掉滤波器, 激光器同样无法实现锁模运转.
图 4 滤波带宽对激光器输出的(a)脉宽、谱宽和(b)时间带宽积的影响; 不同滤波带宽条件下(c) CW和(d) CCW输出的光谱与自相关曲线(插图)
Figure4. Impact of filtering bandwidth on (a) pulse durations, spectral bandwidths and (b) time-bandwidth products; spectra and autocorrelation traces (inset) of (c) CW and (d) CCW output pulses with different filtering bandwidth.

此外在锁模状态下, 通过调节滤波器中心波长可以实现锁模激光器输出波长的连续调节. 滤波带宽设定为2.8 nm, 滤波中心波长从1535 nm调节到1568 nm, 激光器均可维持稳定的锁模运转. CW和CCW输出不同中心波长的光谱如图5所示, 波长调节范围大于30 nm. 该调节范围受限于增益谱和腔内损耗, 通过提高抽运功率可以扩大光谱调节范围.
图 5 CW和CCW输出的可调谐光谱　(a) CW; (b) CCW
Figure5. Output tunable spectra of CW and CCW: (a) CW; (b) CCW.

本文构建了基于损耗非对称NOLM的8字腔掺铒光纤锁模激光器, 激光器重频为2.734 MHz, 两路输出脉冲能量均大于3 nJ. 利用自制的可调谐滤波器实验研究了滤波带宽对激光器腔内脉冲演化和输出特性的影响. 当滤波带宽较小时, 腔内脉冲的演化过程受滤波和孤子效应的共同作用, 激光器CW和CCW输出脉冲FWHMs差别较大, 分别为583.7 fs和2.94 ps. 随着滤波带宽增大, 腔内脉冲的演化过程中, 滤波的作用逐渐减弱, 增益谱的作用逐渐增强. 激光器两路输出脉冲参数逐渐接近并趋于相同, 同时输出脉冲逐渐接近傅里叶变换极限脉冲. 当滤波带宽较大时, 激光器CW和CCW输出脉冲为变换极限脉冲, FWHM均为440 fs. 通过调节滤波器中心波长还实现了对激光器输出脉冲光谱的连续调谐, 调谐范围大于30 nm. 该锁模激光器实现了输出脉宽、谱宽和波长的连续调谐, 可应用于不同的领域.