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非谐振式低频电磁-摩擦电复合振动能收集器

本站小编 Free考研考试/2021-12-29
摘要:针对低频复杂的环境振动能量, 本文提出一种非谐振式低频电磁-摩擦电复合能量收集器件. 该能量收集器以旋转陀螺为核心部件, 具有结构简单、俘能灵敏、鲁棒性强、可360°全方位俘能等优点. 通过理论分析与软件仿真, 阐述了器件的工作原理; 基于线性电机平台, 系统研究了振荡频率、振荡幅度对器件输出性能的影响, 较好地证明了器件收集振动能量的能力. 在2 Hz的振动环境下, 摩擦发电单元在20 MΩ负载下的峰值功率约为0.084 mW, 电磁发电单元在800 Ω负载下峰值功率约为4.61 mW, 系统机电转换效率为0.45%. 最后结合人体运动能收集, 成功验证了该复合能量收集器对低频复杂机械能的收集能力, 并通过能量存储单元, 实现了计步器自供能的正常工作. 本项研究不仅为低频振动能量的高效采集与转换提供了一个崭新的思路, 而且在自供电传感网络节点方面具有潜在应用价值.
关键词: 非谐振/
复合能量收集器/
低频振动能

English Abstract


全文HTML

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1.引　言
随着万物互联时代拉开序幕, 各种用于交互通讯的传感器的需求数量急剧增加. 作为传感系统的命脉, 可靠的能源供给是交互通讯网络的关键因素. 然而目前大部分无线传感网络节点仍采用电池供电, 一方面, 电池有限的寿命给海量无线传感网络节点的电池更换或充电提出了巨大的挑战; 另一方面, 化学能电池不仅难以抵抗高、低温等恶劣环境, 而且会给环境造成污染. 因此无线传感网络节点供电问题已成为制约物联网建设的瓶颈[1,2]. 环境振动能量是一种储量丰富、分布广泛的可再生清洁能源, 通过能量采集技术, 将环境中的机械能转换为电能, 为无线传感网络节点供电, 是打破传统供电方式限制的有效解决途径[3-5].
电磁-摩擦复合能量采集技术已被证明是实现振动能量高效获取与转换的有效途径[6-9]. 摩擦纳米发电机(TENGs)具有较高的输出电压, 但是输出电流只有微安级[10-11], 而电磁发电机(EMGs)的输出电流可达毫安级[12-15], 两者的组合可以满足较高能量转换的需求. 被誉为“纳米发电机之父”的王中林院士[16]首先提出“纳米能源”原创概念, 并将纳米能源推广为“新时代的能源, 即物联网、传感网络、大数据时代的分布式移动式能源”, 由此开启了人类能源模式新篇章. 2018年王中林院士团队[17]提出了一种具有内部拓扑结构的摩擦-电磁复合纳米发电机, 成功实现了两种发电原理的优势补偿. 其中电磁发电机在100 Ω的最优负载下, 峰值功率为4 mW, 摩擦发电机在的最优负载100 MΩ下, 峰值功率为0.5 mW. 2018年中北大学薛晨阳教授和丑修建教授团队[18]共同报道了一种用于收集水波能量的盒状摩擦-电磁复合纳米发电机. 在负载为100 MΩ时, TENG的瞬时最大输出功率为0.08 mW, 在1 kΩ的负荷下, EMG的瞬时最大输出功率为14.9 mW, 该复合纳米发电机可同时点亮60个发光二极管(LEDs). 2019年苏州大学孙立宁教授, 刘会聪教授与新加坡国立大学Chengkuo Lee教授[19]共同提出了一种旋转式电磁-摩擦电复合型能量采集器, 当驱动频率为2 Hz, 振幅为14 cm时, TENG和EMG的最大功率密度分别为3.25和79.9 W/m2, 证明了该装置从多方向和宽频率范围环境中获取能量的有效性; 2020年重庆大学牟笑静课题组[20]提出了一种基于混沌摆式的电磁-摩擦复合能量采集器, 摩擦发电机的最大瞬时功率为15.21 μW, 电磁发电机的最大瞬时功率为1.23 mW, 成功实现了自供电无线传感节点数据的远程传输.
虽然近年来基于电磁-摩擦复合式的振动能量收集技术已经取得了一些阶段性的进展, 但是其工程化应用依然面临着众多挑战: 1)现有的能源收集装置只有在较高频且规则振动环境中才有较好的输出, 而随机、不规则的环境振动往往处于超低频(<10 Hz), 因此高频谐振器件很难实现复杂的环境振动能量的高效获取与转换; 2)大多数能源收集装置采用具有较高摩擦阻力和较低灵敏度的滑动结构, 对于低频的微弱环境振动响应效果差; 3)虽然一些基于滚动起电的器件具有较高的鲁棒性, 较低的材料磨损, 但它们往往只能在固定的方向滚动, 针对复杂多变的环境振动很难实现较高的换能效率.
综合以上分析, 针对复杂多变的环境振动能量, 本文提出了一种非谐振式低频电磁-摩擦复合振动能量采集装置. 采用具有灵敏度高、鲁棒性强、可360°旋转俘能等特性的旋转陀螺结构, 结合电磁-摩擦工作原理, 使系统能够高效地俘获低频、不规则的环境振动能. 通过理论分析与软件仿真, 阐述了器件的工作原理; 基于线性电机平台, 系统地研究了振荡频率和幅度对器件输出性能的影响, 较好地证明了器件收集振动能量的能力. 在2 Hz的振动环境下, 摩擦发电单元在20 MΩ负载下的峰值功率为0.084 mW, 电磁发电单元在800 Ω负载下峰值功率为4.61 mW, 系统机电转换效率为0.45%. 将器件分别置于人体的腿部和手臂, 分析了复合能量收集器件对于人体简单运动能量的收集能力, 并结合能量存储单元, 实现了计步器自供能的正常工作. 本项研究不仅为低频振动能量的高效采集与转换提供了一个崭新的思路, 而且在自供电传感网络节点方面具有潜在应用价值.
2.设计与原理
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2.1.结构模型
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2.1.结构模型

为了实现对波浪能的高效获取与转换, 本文提出了一种非谐振式低频电磁-摩擦复合振动能量收集器件, 其结构模型如图1(a)所示, 结构分解图如图1(b)所示. 其核心结构主要包括: 一个集自转与公转为一体的空心旋转陀螺(?35 mm × 40 mm), 4个1000匝的线圈(?20 mm × 20 mm), 一个圆柱形钕铁硼磁铁(?18 mm × 20 mm), 一个PCB电极板(?100 mm), 一个圆柱形框架(?110 mm × 40 mm)和一些连接部件(图1(c)). 空心旋转陀螺与圆柱形框架均采用3D打印技术由白色树脂打印而成. 在圆柱形框架的底部粘贴有一块镀有叉指锡层的PCB板, 用来作为摩擦电极, 其与粘贴在空心陀螺的外表面的FEP薄膜共同组成摩擦单元. 磁铁采取与陀螺母线方向垂直的方式用热熔胶固定于空心陀螺内部, 其与等距粘贴在圆柱形框架底部外侧的4个线圈共同组成电磁发电单元(图1(c)所示). 陀螺采用螺钉和套环连接方式固定在圆柱形框架的中心, 从而实现自转滚动与公转滚动. 为了减小陀螺在运动过程中的阻力, 将一个具有中孔(?3.5 mm)的圆球(?4.5 mm)放置于连接环与螺帽之间. 整个系统的正反面实物照片如图1(d), (e)所示. 在外界激励的作用下, 旋转陀螺将绕其顶点顺时针或逆时针滚动, 从而实现360°旋转俘能.
图 1 系统结构模型　(a)电磁-摩擦复合能量收集器模型图; (b) 复合能量收集器结构分解示意图; (c) 陀螺刨面图; (d), (e) 电磁-摩擦复合能量收集器的正反面照片
Figure1. The structure model of the system: (a) The model diagram of the hybridized nanogenerator; (b) schematic diagram of structural decomposition of the hybridized nanogenerator; (c) the cross-section of the gyro; (d), (e) digital photograph of the TENG and EMG hybridized nanogenerator.

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2.2.理论分析
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2.2.理论分析

本文所提出的基于旋转陀螺结构的滚动摩擦发电机模型可以等效为一个独立滚动摩擦层(FEP)与一些金属电极对(锡)之间的滚动摩擦起电过程. 每相邻的一对叉指电极与陀螺外层的摩擦材料(FEP)即可构成一个发电单元, 以一个发电单元为例详细阐述其起电原理, 如图2(a)所示. 当陀螺滚动到电极1上时, 由材料电负性可知, 金属锡相对FEP具有更强的正电荷亲和性[21], 因此会在电极1上积累一定数量的正电荷, 在FEP上积累相同数量的负电荷(图2(a) Ⅰ); 当陀螺在外界激励作用下从电极1向电极2上滚动时, 电极1上的正电荷将会通过外部电路由电极1流向电极2, 形成发电的前半周期(图2(a) Ⅱ); 当陀螺由电极1完全滚动到电极2上后, 电极1上的正电荷也全部转移至电极2上(图2(a) Ⅲ); 随后陀螺在外界激励的作用下继续滚动离开电极2, 电极2上的正电荷会通过外部电路回流到电极1, 从而在外部电路中产生反向电流(图2(a) Ⅳ). 因此当陀螺在外部激励的作用下, 在叉指电极上滚动时, 会产生交流发电过程. 采用COMSOL 5.3 a对图2(a)Ⅲ状态下的表面电势分布进行了仿真, 仿真结果如图2(b)所示.
图 2 复合能量收集器的工作原理及其仿真　(a) 摩擦发电单元的工作原理; (b) 摩擦发电单元的仿真; (c)电磁发电单元的工作原理; (d) 电磁发电单元的其仿真
Figure2. The operating principle and simulation of the hybridized nanogenerator: (a) The operating principle of the TENG; (b) the simulation of the TENG; (c) the operating principle of the EMG; (d) the simulation of the EMG.

电磁发电机的起电过程为: 当陀螺在外部激励下滚动时, 镶嵌在其内部的磁铁会随着其一起滚动, 从而导致线圈内部磁通量的变化, 由楞次定律可知, 线圈中将会产生感应电流来阻碍磁通量的变化, 以一个线圈为例, 详细阐述其起电过程, 如图2(c). 假设磁铁正对线圈时为初始状态, 此时线圈中没有感应电流(图2(c) Ⅰ); 当陀螺在外部激励下产生滚动时, 磁铁会随着陀螺的滚动远离线圈, 这时线圈内的磁通量将会减小, 因此线圈内将会产生一个顺时针方向的电流来阻碍这种变化, 如图2(c) Ⅱ所示; 当陀螺继续滚动的足够远时, 线圈中磁通量为零, 这时磁铁的运动不会使得线圈内产生感应电流(图2(c) Ⅲ); 当磁铁再次靠近线圈时, 线圈内将产生的一个逆时针的电流来平衡磁通量的变化(图2(c) Ⅳ). 利用Maxwell 15.0软件对磁体的磁通线分布进行了仿真, 如图2(d)所示.
由滑动摩擦解析方程可知[22], 摩擦发电机通过外部的电流可以表示为
$I = \sigma \omega v\ln \left(\frac{{l - vt}}{l}\right),$
式中, σ为表面电荷密度, ω为摩擦层的宽度, l为摩擦层的长度, v为陀螺的滚动速度, t为陀螺从电极1滚动到电极2上的时间. 由欧姆定律可知, 输出电压为
$V = \sigma \omega vR\ln \left(\frac{{l - vt}}{l}\right).$
假设表面电荷密度为50 μC/m2, 由于本设计装置中陀螺的母线长度为0.04 m, 摩擦层FEP薄膜贴在陀螺侧表面, 因此可以设定摩擦长度l为0.04 m; 由于地面单个电极为半径为0.05 m, 圆心角度为60°的扇形, 因此可取扇形中位线的长度0.025 m为摩擦层的宽度ω, 陀螺从电极1滚动到电极2上的时间为0.0001 s, 外部负载电阻为100 MΩ, 通过Matlab仿真可得, 摩擦发电单元输出绝对值与陀螺滚动速度的关系曲线, 如图3所示. 由图3可知, 摩擦发电机的输出与陀螺的运动速度成正相关关系, 由于滚动相对滑动具有较低的摩擦系数, 因此本文提出的基于旋转滚动陀螺方案对外部激励具有更优的俘能灵敏度.
图 3 摩擦发电机的输出与陀螺滚动速度的关系　(a) 摩擦发电机的电流与陀螺滚动速度的关系; (b) 摩擦发电机的电压与陀螺滚动速度的关系
Figure3. The relation between the output performance of TENG and the rolling speed of gyro: (a) The relation between the output current of TENG and the rolling speed of gyro; (b) the relation between the output voltage of TENG and the rolling speed of gyro.

由法拉第电磁感应定律可知, 电磁发电机的输出电压为[23]
$\begin{split}I &= - N\frac{{{\rm{d}}\Phi }}{{{\rm{d}}t}} = - NS\frac{{{\rm{d}}B(x)}}{{{\rm{d}}t}}\nu \\&= - NS\frac{{{\rm{d}}B(x)}}{{{\rm{d}}x}}\frac{{{\rm{d}}x}}{{{\rm{d}}t}} = - NS\frac{{{\rm{d}}B(x)}}{{{\rm{d}}x}}\nu, \end{split}$
式中, N为线圈的匝数, B(x)为通过线圈的磁通量密度, S为线圈的面积, v为陀螺的滚动速度.
当线圈内阻为Rcoil时, 线圈中产生的短路电流可以表示为
$I = \frac{V}{{{R_{{\rm{coil}}}}}} = - \frac{{NS}}{{{R_{{\rm{coil}}}}}}\frac{{{\rm{d}}B(x)}}{{{\rm{d}}x}}\nu .$
因此, 电磁发电机的输出电压和电流均与陀螺的运动速度呈正相关关系.
3.结果与分析
在直线电机平台(型号为DGL200-AUM4)上对复合能量收集器的动态输出特性进行了评估, 系统研究了振荡频率和幅度对复合能量收集器输出的影响, 如图4所示. 为了降低系统的复杂性, 电磁发电机的四组线圈首先进行串联, 然后将串联后的输出连接到测试设备上进行测量. 首先采用静电计(型号为Keithley 6514)对电磁发电单元在不同频率下的开路电压与短路电流进行了表征, 如图4(a),(b)所示. 随着频率从0.5 Hz增大到3.0 Hz, 电磁发电机的开路电压从0.17 V增大到0.33 V, 短路电流从0.27 mA增大到0.52 mA. 电磁发电机在0.5—3.0 Hz的超低频率范围具有较好的俘能效率, 并且输出特性随着频率的增大而增大, 与理论分析吻合. 同样表征了摩擦发电机在不同激励频率下(0.5—3.0 Hz)的输出特性, 如图4(c),(d)所示. 摩擦发电机的开路电压和短路电流均随着频率的增大呈现出先增大后减小的趋势, 在2.5 Hz时达到最大值(90 V, 0.25 μA). 由前面理论分析可知摩擦发电机的输出与陀螺的运动速度及频率成正相关关系, 但是实际输出结果当频率大于2.5 Hz时表现出减小的趋势, 造成这种结果的主要原因是, 摩擦发电机在较高频率的外界激励下, 处于高速旋转, 在离心力的作用下出现反重力现象, 这时旋转陀螺不能与底部电极完全接触, 从而使得有效摩擦面积减小, 输出降低.
图 4 在线性马达不同激励频率下复合能量收集器的输出特性　(a) 1.5 Hz频率下电磁发电机的输出特性; (b) 不同频率下电磁发电机的输出特性; (c) 1.5 Hz频率下摩擦发电机的输出特性; (d) 不同频率下摩擦发电机的输出特性
Figure4. The output characteristics of the hybridized nanogenerator excited by a linear motor: (a) The output characteristics of the EMG in 1.5 Hz; (b) the output characteristics of the EMG in different frequencies; (c) the output characteristics of the TENG in 1.5 Hz; (d) the output characteristics of the TENG in different frequencies.

进一步通过调节线性马达的往复行程, 模拟了复合能量收集器在不同振动幅度下的输出, 如图5所示. 图5(a)为电磁发电机在马达不同往复行程下的输出, 图5(b)为摩擦发电机在马达不同往复行程下的输出. 由测试结果可知, 复合能量收集器的输出能量密度在马达往复行程为200 mm时, 明显高于其他行程下的输出能量密度. 这是由于在相同频率的外部激励下, 当行程为200 mm时, 器件进入二次谐振模式, 旋转速度明显增大, 因此俘能效率达到最高.
图 5 线性马达不同往复行程激励下复合能量收集器的输出特性　(a) 不同振动幅度下电磁发电机的输出特性; (b) 不同振动幅度下摩擦发电机的输出特性
Figure5. The output characteristics of the hybridized nanogenerator under the excitation of different reciprocating stroke of the linear motor: (a) The output characteristics of the EMG under different amplitude; (b) output characteristics of TENG at different amplitudes.

为了评估器件的输出性能, 分别测试摩擦发电机与电磁发电机在2 Hz振动激励下, 不同负载下的输出, 如图6所示. 图6(a)表明摩擦发电机在负载为20 MΩ时输出功率最大, 约为0.084 mW. 图6(b)表明电磁发电机在负载为800 Ω时, 输出功率最大, 约为4.61 mW. 同时, 对复合能量收集器的充电能力进行了测试, 如图6(c)所示. 首先分别对摩擦发电机和电磁发电机的输出进行整流, 整流后的输出并联接到不同容量的电容两端进行充电, 设定目标电压为3 V, 充电曲线如图6(c)所示. 实验证明复合能量收集器将10 μF电容充到3 V大概需要500 s的时间.
图 6 复合能量收集器的功率与能量　(a) 摩擦发电机在不同负载下的输出电压与输出功率; (b) 电磁发电机在不同负载下的输出电压与输出功率; (c) 复合能量收集器对不同电容的充电曲线; (d) 单次外部激励的机械能量; (e) 摩擦发电机在20 MΩ下的俘能曲线; (f) 电磁发电机在800 Ω下的俘能曲线
Figure6. The power and energy of the hybridized nanogenerator: (a) The voltage and power curves of TENG under different loads; (b) the voltage and power curves of EMG under different loads; (c) the charging curves of the hybridized nanogenerator for different capacitors; (d) the incentive energy of a single excitation; (e) the output energy of the TENG under 20 MΩ; (f) the output energy of the EMG under 800 Ω.

本文进一步对复合能量收集器件的俘能效率进行了评估. 首先对外部激励能量进行估算. 由于摩擦发电机的由6个叉指电极单元组成(图1所示), 因此每相邻电极单元间隔角度为
$\theta= 360^\circ/n = {360^\circ}/6 = 60^{\circ}, $
式中n为摩擦叉指电极单元的个数. 因此可通过计算摩擦发电机各个峰值电压点的时间差, 求得器件的瞬时角速度, 由于采用的摩擦发电机整流后的输出波形进行计算, 因此器件的瞬时角速度为
${\omega _i}= {\theta }/{{{{2}}\left( {{t_{i + 1}} - {t_i}} \right)}}, $
式中ti为第i个峰值所对应的时间点. 从而可获得器件的瞬时速度
${\nu _i} = {\omega _i} \times r, $
式中r为圆锥体的高度. 从而可获得陀螺的瞬时机械能为
${E_i} = \frac{1}{2}m{\nu _{i + 1}}^2 - \frac{1}{2}m{\nu _i}^2. $
假设器件第一个瞬时机械能即为单次外部激励能量, 陀螺质量m为0.0435 kg, 高度为0.03 m, 代入公式可求得单次外部振动能量E1, 结果如图6(d)所示, 不同时刻的瞬时机械能采用了不同颜色进行标记. 可知单次外部机械能最大值约为0.003 J.
器件俘获的电能为
${E_{\rm{o}}} = \int\nolimits_{t1}^{t2} {\dfrac{{U_{{\rm{TENG}}}^2}}{{{R_{{\rm{TENG}}}}}}} {\rm{d}}t + \int\nolimits_{t1}^{t2} {\dfrac{{U_{{\rm{EMG}}}^2}}{{{R_{{\rm{EMG}}}}}}} {\rm{d}}t.$
在单次激励下, 对摩擦发电机在20 MΩ负载下整流后的输出波形进行积分, 结果如图6(e)所示, 器件在单次激励下累积俘获的能量约为5.8 × 10–6 J; 采用同样的方法, 在单次激励下, 对电磁发电机在800 Ω负载下整流后的输出波形进行积分, 结果如图6(f)所示, 器件在单次激励下累积俘获的能量约为7.6 × 10–6 J; 因此复合能量收集器在单次机械激励下的总输出为1.34 × 10–5 J; 因此器件的机电转换效率为
$\eta = \frac{{{E_{\rm{o}}}}}{{{E_i}}} \!\times\! {{100\% = }}\frac{{{{1}}{{.34}} \!\times\! {{1}}{{{0}}^{ - 5}}}}{{{{0}}{{.003}}}} \!\times\! {{100\% }} \approx {{0}}{{.45\% }}. $
进一步将复合能量收集器置于人体不同部位, 对人体不同运动能量进行采集, 如图7所示. 图7(a)为电磁发电机在人体行走与跑步状态下的输出, 图7(b)为摩擦发电机在人体行走与跑步状态下的输出, 图7(c)为电磁发电机在人体行走与跑步状态下的输出, 图7(d)为摩擦发电机在人体行走与跑步状态下的输出. 可以看出复合能量收集器在人体行走与跑步状态下均具有卓越的输出人力, 同时跑步状态下的输出明显优于行走状态下的输出, 置于腿部的输出明显优于置于手臂的输出. 这是由于人体跑步状态下的振动较行走下的振动更加剧烈, 同一运动状态下, 腿部的振动较手臂的振动更加剧烈. 此实验充分验证了该复合能量收集器件对于低频复杂振动能量的俘获能力.
图 7 复合能量收集器对人体运动能的收集能力　(a) 置于腿部, 电磁发电机对人体能量收集的输出曲线; (b) 置于腿部, 摩擦发电机对人体能量收集的输出曲线; (c) 置于手臂, 电磁发电机对人体能量收集的输出曲线; (d) 置于手臂, 摩擦发电机对人体能量收集的输出曲线
Figure7. The ability of the hybridized nanogenerator to the kinetic energy of the human body: (a) The outputs of the EMG from human body when it is placed on the leg; (b) the outputs of the TENG from human body when it is placed on the leg; (c) the outputs of the EMG from human body when it is placed on the arm; (d) the outputs of the TENG from human body when it is placed on the arm.

为了验证复合能量收集器在自供电传感器中的应用, 搭建了一个自供电计步器模块, 如图8(a)所示. 摩擦发电机与电磁发电机的输出分别整流后, 并联到一个100 μF电容器的两端, 首先对电容器进行充电, 此时开关处于断开状态. 由于计步器模块的工作电压为3 V, 因此当电容器的充电电压略高与3 V时, 将开关闭合, 电容器存储的能量可为计步器提供直流电能. 图8(b)为100 μF电容器的充电曲线, 由图8(b)可知, 将复合能量收集器置于人体腿部, 跑步大约2000 s后, 可将电容电压充到3 V左右. 图8(c)为开关闭合后, 计步器工作实物图. 此实验验证该复合能量收集器在自供电传感领域的应用前景.
图 8 复合能量收集器在自供电传感器中的应用实验　(a) 自供电计步器模块图; (b) 复合能量收集器对100 μF电容的充电曲线; (c) 自供电计步器实物图
Figure8. The application of the hybridized nanogenerator in self-powered sensor: (a) The diagram of self-powered pedometer module; (b) the charging curves of the hybridized nanogenerator for a capacitor of 100 μF; (c) the photograph of self-powered pedometer module.

4.结　论
本文提出了一种非谐振式低频电磁-摩擦电复合振动能收集器, 通过旋转陀螺结构的设计, 实现了在低频和不规则振动下的高灵敏度能量捕获. 分析了器件的俘能机理, 建立了输出与器件运动速度的理论模型. 基于线性电机平台, 系统地研究了振动频率和幅度对器件输出性能的影响, 较好地证明了器件收集振动能量的能力. 在2 Hz的振动环境下, 摩擦发电单元在20 MΩ负载下的峰值功率为0.084 mW, 电磁发电单元在800 Ω负载下峰值功率为4.61 mW, 系统机电转换效率为0.45%. 将器件分别置于人体的腿部和手臂, 分析了复合能量收集器件对于人体简单运动能量的收集能力, 并结合能量存储单元, 实现了计步器自供能的正常工作. 本项研究不仅为低频振动能量的高效采集与转换提供了一个崭新的思路, 而且在自供电传感网络节点方面具有潜在应用价值.
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    摘要:构建了二维六角蜂窝晶格的两种结构,让散射体和基体材料反转.由于特有的点群对称,该晶格在布里渊区中心具有类比电子体系的p轨道和d轨道.在散射体和基体反转的两种结构中,p轨道和d轨道也直接实现了反转.定量分析了产生轨道反转的原因来自于低频局域共振产生空气带和介质带的反转.通过p轨道和d轨道的宇称特 ...
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  • 金薄膜衬底上介质-金属核壳结构的光学力调控
    摘要:采用时域有限差分法和麦克斯韦应力张量法,系统研究了金薄膜衬底上介质-金属核壳结构所受的光学力.研究结果表明:由于核壳结构与衬底之间强的等离激元模式杂化效应,其所受的光学力相较于单个核壳结构实现了一个数量级的增强;同时,通过改变激发波长,实现了局域电场分布的调控,以此观察到了核壳结构光学力方向的 ...
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  • 530 W全光纤结构连续掺铥光纤激光器
    摘要:采用改进的化学气相沉积工艺结合溶液掺杂法制备了掺Tm3+石英光纤预制棒,并拉制成纤芯/包层尺寸约为25/400μm的双包层掺Tm3+光纤,通过电子探针显微分析测得其中Tm2O3和Al2O3的浓度分别为2.6wt%和1.01wt%,在793nm处测得的包层吸收为3dB/m.基于上述大模场掺Tm3 ...
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