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激光冷却KCl<sup>–</sup>阴离子的理论研究

本站小编 Free考研考试/2021-12-29
摘要:本文采用多组态相互作用方法计算了KCl–阴离子前两个离解极限K(2Sg) + Cl–(1Sg)和K(2Pu) + Cl–(1Sg)所对应的3个电子态(X2Σ+, A2Π和B2Σ+)的电子结构. 在计算中考虑了Davidson修正, 核-价电子关联效应及自旋轨道耦合效应. 预测了KCl–阴离子的光谱常数和跃迁性质. 计算得到(2)1/2(ν′)?(1)1/2(ν′′)和(1)3/2(ν′)?(1)1/2(ν′′) 跃迁具有高对角分布的弗兰克-康登因子, 分别为0.8816和0.8808; 并且(2)1/2和(1)3/2激发态的自发辐射寿命分别为45.7和45.5 ns. 分别利用(2)1/2(ν′)?(1)1/2(ν′′)和(1)3/2(ν′)?(1)1/2(ν′′)跃迁构建了准闭合的能级系统, 冷却KCl–阴离子所需的主激光波长分别为1065.77和1064.24 nm. 同时预测了激光冷却KCl–阴离子能达到的多普勒温度和反冲温度. 计算结果为进一步激光冷却KCl–阴离子的实验提供了理论参数.
关键词: 自旋-轨道耦合效应/
弗兰克-康登因子/
自发辐射寿命/
激光冷却

English Abstract


全文HTML

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1.引　言
超冷分子离子接近静止的特性, 使得其可以用来精确地测量物理基本常数[1], 进行量子计算[2]和研究冷化学[3]. 近年来, 激光冷却双原子分子离子成为了原子分子物理和光学等领域的研究热点. 相对于原子和中性分子而言, 双原子分子阴离子能级结构比较复杂, 其激光冷却更难实现.
中性分子的激光冷却研究已经比较广泛. 耶鲁大学的Shuman等[4]于2010年首次从实验上成功实现了SrF分子的横向冷却; 随后YO[5]和CaF[6]等分子也在实验上被证实适合激光冷却. 理论上众多分子也被预测为适合激光冷却的潜在分子, 例如MgH[7], OH[8]和CH[9]等自由基. Yzombard等[10]对${\rm{C}}_2^ - $阴离子进行了激光冷却研究, 证实了双原子分子阴离子也适合激光冷却. 在我们前期工作中计算了OH–[11]和SH–[12]阴离子基态和低激发态的光谱性质及跃迁性质, 并给出了激光冷却两种阴离子方案. 激光冷却OH–和SH–阴离子所需的激光波长分别在绿光和青光范围内. 鲁东大学的Zhang等计算得到了NH–[13]和BH–[14]阴离子都具有非常大的弗兰克-康登因子以及较短的自发辐射寿命, 并分别预测了其激光冷却路径.
氯化钾 (KCl) 可以制取钾盐, 也可以用于石油、橡胶和电镀工业, 还是人体需要的正常电解质. Huber和Herzberg[15]归纳了KCl分子基态的平衡核间距(Re)、谐振频率(ωe)、 非谐振频率(ωeχe)和离解能(De)的实验值, 其基态具有很大的势阱, 离解能达到了4.34 eV; 1997年, Ram等[16]从实验上得到了NaCl和KCl分子的分子常数. Seth等[17]用二次组态相互作用方法(QCISD)计算得到了KCl分子的势能曲线, 并拟合得到了基态的光谱常数, 其离解能为4.028 eV, 与实验值[15]的相对误差达到了7.2%, 说明早期针对KCl体系的从头算所选取的计算方法和基组有待改进. 到目前为止, 实验上和理论上对KCl–阴离子的光谱性质和跃迁性质没有报道. 氯化物中有很多自由基适合激光冷却, 如BeCl[18], MgCl[19], CaCl[20], AlCl[21]和TlCl[22]等. 本文计算KCl–阴离子的势能曲线, 并讨论在自旋-轨道耦合效应(SOC)下激光冷却KCl–阴离子的可能性.
2.计算细节
采用MOLPRO 2010程序[23]计算了KCl–阴离子X2Σ+, A2Σ和B2Σ+态的电子结构. 在核间距2.0—50.0 ?上对KCl–阴离子进行了单点能的计算. 首先在限制性Hartree-Fock (HF)方法基础上, 采用完全活性空间自洽场方法(CASSCF)[24]产生多参考波函数, 以CASSCF波函数作为基础构造了组态相互作用(CI)波函数, 并考虑Davidson修正进行MRCI + Q [25]的计算. 与KBe体系的电子结构计算一样[26], 本文对K选取了def2-AQZVPP-JKFI全电子基组[27], 对Cl选取了AV5Z-DK全电子基组[28].
由于程序的限制, 在KCl–阴离子电子结构的计算过程中采用C2V群. C2V群有4个不可约表示A1, B1, B2和A2. 在CASSCF计算中, 选取8个分子轨道作为活性轨道, 包含K (4s4p)和Cl (3s3p)轨道, 9个电子占据(4, 2, 2, 0)活性空间, 可以写为CAS (9, 8), 而K (3p)轨道为双占据的闭壳层轨道, 剩余的K (1s2s2p3s)和Cl (1s2s2p)轨道为冻结轨道; 在MRCI + Q计算中考虑了核-价电子(CV)关联效应, K(3p)轨道参与CV关联计算. 也就是说有15个电子参与了电子关联计算. 最后在MRCI + Q水平下通过Breit-Pauli算符[29]考虑了SOC效应, 得到Ω态的势能曲线.
通过LEVEL 8.0程序[30]来拟合Λ-S态和Ω态的光谱常数, 并对(2)1/2, (3)1/2和(1)3/2电子态的弗兰克-康登因子 (fν′ν′′), 自发辐射速率 (Aν′ν′′)和自发辐射寿命 (τ)进行了预测.
3.结果与讨论
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3.1.离解极限
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3.1.离解极限

K和Cl原子亲合能的实验值分别为0.5015[31]和3.6127 eV[32], 故KCl–阴离子最低的两个离解极限分别为K(2Sg) + Cl–(1Sg)和K(2Pu) + Cl–(1Sg), 来源于K原子4s→4p轨道的跃迁. 本文采用MRCI + Q方法计算了KCl–阴离子最低两个离解极限对应的3个电子态的电子结构. X2Σ+态对应于最低离解通道K(2Sg) + Cl–(1Sg), A2Π和B2Σ+对应于第二离解通道K(2Pu) + Cl–(1Sg).
考虑SOC效应后, A2Σ态分裂成1/2和3/2态, K(2P)原子态分裂为K(2P3/2)和K(2P1/2). KCl–阴离子Ω电子态的离解极限见表1, 可以看出分裂的两条离解极限K(2P1/2) + Cl–(1S0)和K(2P3/2) + Cl–(1S0)与最低离解极限K(2S1/2) + Cl–(1S0)的能量差分别为12997.94和13046.23 cm–1, 与K原子的2P1/2和2P3/2的实验值的相对误差仅为0.1%和0.03%, 本文计算结果与Moore的实验值[33]符合很好.
原子态Ω态ΔE/cm–1
计算值实验值[33]
K(2S1/2) + Cl–(1S0)(1)1/200
K(2P1/2) + Cl– (1S0)(2)1/212997.9412985.17
K(2P3/2) + Cl– (1S0)(3)1/2, (1)3/213046.2313042.89


表1KCl–阴离子Ω电子态的离解极限
Table1.The dissociation relationship for the Ω states of KCl– anion.

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3.2.势能曲线和光谱常数
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3.2.势能曲线和光谱常数

在MRCI + Q水平下计算了KCl–阴离子最低的3个Λ-S态(X2Σ+, A2Π和B2Σ+)的势能曲线, 考虑SOC效应后, 原先的3个Λ-S态分裂成4个Ω态, 包含了3个Ω = 1/2和1个Ω = 3/2. Λ-S态和Ω态的势能曲线分别绘于图1(a)和图1(b)中. 可以看出4个Ω态都是束缚态, 而且4条曲线没有交叉现象.
图 1 KCl-阴离子的势能曲线　(a) Λ-S态; (b) Ω态
Figure1. Potential energy curves of KCl– anion: (a) Λ-S states; (b) Ω states.

4个Ω态的光谱常数列在表2中. (1)1/2对应X2Σ+态, 为KCl–阴离子的基态. (2)1/2和(1)3/2对应A2Σ态, (3)1/2对应B2Σ+态. 本文计算得到(1)1/2, (2)1/2, (1)3/2和(3)1/2态的平衡核间距Re分别为2.8290, 2.7839, 2.7836和2.7550 ?. 可以看出激发态和基态的核间距相差不大; 且两个分裂态(2)1/2和(1)3/2的光谱常数基本相同: ΔRe = 0.0003 ?, Δωe = 0.01 cm–1, ΔBe = 0 cm–1以及ΔDe = 0.0042 eV. 同时预测了A2Σ态的分裂常数ASO = 13.38 cm–1, 计算结果表明SOC效应对KCl–阴离子的光谱常数影响不大. 由于本文中离解极限能量差的计算值与实验值符合很好, 我们也相信KCl–阴离子光谱常数的结果也是可靠的.
Ω态对应的Λ-S态Re/?ωe/cm–1Be/cm–1De/eVTe/cm–1
(1)1/2X2Σ+2.8290212.340.11431.34830
(2)1/2A2Π2.7839229.640.11801.79769375.30
(1)3/2A2Π2.7836229.650.11801.80189388.68
(3)1/2B2Σ+2.7550235.480.12051.386512746.21


表2KCl– 阴离子的Ω态的光谱常数
Table2.Spectroscopic parameters for the Ω states of KCl– anion.

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3.3.偶极矩和跃迁偶极矩
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3.3.偶极矩和跃迁偶极矩

偶极矩是离子的固有性质, 反映了离子的成键性质; 同时它在激光与分子离子的相互作用中起着很重要的作用, 较大的偶极矩便于激光冷却实验中外场的操作. 图2描绘了KCl–阴离子的4个Ω态的偶极矩. 从图2中可以看出, 当核间距较大时, 4个Ω态的偶极矩都随着核间距的增加呈线性增加, 当核间距R增加至10 ?时, 4个Ω态的偶极矩都超过了20 deb. 这是由于KCl–为阴离子体系, 4个电子态的离解极限都为离子对K + Cl–. 基态(1)1/2在平衡位置Re处的偶极矩为3.079 deb, 表明该态具有离子键特点. KCl–阴离子基态的偶极矩比SrF分子基态的偶极矩略小(SrF: μ = 3.5 deb[4]); 其基态偶极矩要略大于OH–阴离子基态偶极矩(OH–: μ = 2.859 deb[11]). 可以看出激光冷却KCl–阴离子具有足够大的偶极矩.
图 2 KCl-阴离子的偶极矩
Figure2. Dipole moments (DMs) of KCl- anion.

为了预测KCl–阴离子的弗兰克-康登因子(FCFs)和自发辐射速率(Aν′ν″), 本文还计算了(2)1/2?(1)1/2, (1)3/2?(1)1/2, (3)1/2?(1)1/2, (3)1/2?(2)1/2和(3)1/2?(1)3/2跃迁的跃迁偶极矩, 如图3所示. 由于(3)/1/2和(1)3/2态来源于同一离解极限, 在核间距趋于无穷远时不存在原子态之间的跃迁; 而(2)/1/2和(3)1/2态来源于K(2P1/2) + Cl–(1S0)和K(2P3/2) + Cl–(1S0), (3)1/2?(2)1/2在无穷远处的跃迁源自K原子2P两个分裂态的跃迁(2P1/2)?(2P3/2), K为轻原子, 2P两个分裂态的跃迁可以忽略. 故在图3中可以看出, 在核间距约为10 ?以后, (3)1/2?(1)3/2和(3)/1/2?(2)1/2跃迁的跃迁偶极矩趋近于零. 另一方面, 当核间距R = 50 ?时, (2)1/2?(1)1/2, (1)3/2?(1)1/2, (3)1/2?(1)1/2跃迁的跃迁偶极矩都趋于7.85 D, 源自于K原子2S1/2?2P1/2, 3/2跃迁.
图 3 KCl–阴离子的跃迁偶极矩
Figure3. Transition dipole moments (TDMs) of KCl– anion

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3.4.激光冷却方案
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3.4.激光冷却方案

在实施激光冷却KCl–阴离子的过程中, 可以考虑选择(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2直接跃迁以及(3)1/2?(1)1/2三电子能级跃迁两种方案来构造能级系统. 候选分子离子是否适合激光冷却主要取决于FCFs是否具有高对角化分布. 本文计算得到了(2)1/2?(1)1/2, (1)3/2?(1)1/2, (3)1/2?(1)1/2, (3)1/2?(2)1/2和(3)1/2?(1)3/2跃迁的跃迁性质, 表3和表4中列出了以上5种跃迁的FCFs (fν′ν″), 自发辐射速率Aν′ν″和自发辐射寿命τ.
跃迁ν′′0123
(2)1/2?(1)1/2Aν′ν′′/s–11.9384(7)a2.3044(6)1.7867(5)1.1906(4)
ν′ = 0fν′ν′′0.88160.10900.00880.0006
τ/ns45.7
Aν′ν′′/s–12.5793(6)1.4757(7)4.0633(6)5.0295(5)
ν′ = 1fν′ν′′0.11280.66870.19140.0246
τ/ns45.5
Aν′ν′′/s–11.3368(5)4.7122(6)1.0816(7)5.3057(6)
ν′ = 2fν′ν′′0.00560.20520.48830.2490
τ/ns45.4
(1)3/2?(1)1/2Aν′ν′′/s–11.9451(7)2.3276(6)1.8184(5)1.2242(4)
ν′ = 0fν′ν′′0.88080.10960.00890.0006
τ/ns45.5
Aν′ν′′/s–12.6063(6)1.4777(7)5.1089(5)4.7631(4)
ν′ = 1fν′ν′′0.11340.66680.19240.0249
τ/ns45.4
Aν′ν′′/s–11.3578(5)4.7578(6)1.0803(7)5.3483(6)
ν′ = 2fν′ν′′0.00570.20630.48570.2499
τ/ns45.2
注: a1.9384(7)表示1.9384 × 107.


表3(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁的FCFs, Aν′ν′′和τ
Table3.FCFs, spontaneous emission rates Aν′ν′′ and spontaneous radiative lifetime τ for the (2)1/2?(1)1/2 and (1)3/2?(1)1/2 transitions.

跃迁f00A0/s–1τ0/s
(3)1/2?(1)1/20.71222.6535(7)3.77(–8)
(3)1/2?(2)1/20.94842.3716(5)4.22(–6)
(3)1/2?(1)3/20.94902.3435(5)4.27(–6)
注: a1.9384(7)表示1.9384 × 107.


表4(3)1/2?(1)1/2, (3)1/2?(2)1/2和(3)1/2?(1)3/2跃迁的FCF, 总辐射速率A0和辐射寿命
Table4.FCFs, total emission rates A0 and τ for the (3)1/2?(1)1/2, (3)1/2?(2)1/2 and (3)1/2?(1)3/2 transitions.

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3.4.1.直接跃迁
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3.4.1.直接跃迁
从表3中得到, (2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁都具有高对角分布的f00, 分别为0.8816和0.8808, 比NH+离子12Π?12Σ+跃迁的FCF值要大(f00 = 0.821)[13], 且对于两种跃迁f00, f01和f02之和基本等于1, 保证了两种跃迁的准闭合循环, 满足了激光冷却的第一个条件; 此外(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁的总辐射速率分别为2.1880 × 107和2.1974 × 107 s–1, 即(2)1/2和(1)3/2激发态的自发辐射寿命为45.7和45.5 ns, 可以保证循环跃迁的快速进行.
在此基础上构建了(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2准闭合循环跃迁系统来对KCl–阴离子进行激光冷却. 冷却方案见图4(a)和图4(b), 图中的实线表示驱动激光, 虚线表示自发辐射. 驱动(2)1/2?(1)1/2准闭合循环跃迁需要选用主激光波长λ00 = 1065.77 nm, 增加两束抽运激光来增强激光冷却的效果, 波长分别为λ10 = 1090.13 nm和λ21 = 1087.76 nm; 同样驱动(1)3/2?(1)1/2准闭合循环跃迁需要选用一束主激光和两束抽运激光, 波长分别为λ00 = 1064.24 nm, λ10 = 1088.54 nm和λ21 = 1086.17 nm. 驱动KCl–阴离子的两种跃迁所需的激光波长都在深红外区域. 同时预测了激光驱动(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2能级跃迁的散射光子数目, 当加入了两束激光λ00和λ10时, 理论上能散射光子数目为Nscat = 1/f03+ ≈ 1500, 再加上λ21可以散射更多数目的光子.
图 4 激光冷却KCl–阴离子的方案　(a) (2)1/2?(1)1/2准闭合循环跃迁系统; (b) (1)3/2?(1)1/2准闭合循环跃迁系统
Figure4. Proposed laser cooling scheme of KCl– anion: (a) Using (2)1/2?(1)1/2 transition; (b) using (1)3/2?(1)1/2 transition.

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3.4.2.三电子能级跃迁
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3.4.2.三电子能级跃迁
从表4中可以看到, (3)1/2?(1)1/2跃迁也具有较大的FCF (f00 = 0.7122)和很小的自发辐射寿命 (τ = 0.377 μs), 但在循环跃迁中存在中间态(2)1/2和(1)3/2, 能否适合激光冷却就需要考虑中间态的存在是否影响循环跃迁的闭合性. 本文通过振动分支损失比来分析跃迁的闭合性. 振动分支损失比可以表示为 η1 = γ1/γΣ或η2 = γ2/γΣ, 在本文中γ1, γ2和γΣ分别表示(3)1/2?(2)1/2, (3)1/2?(1)3/2和(3)1/2?(1)1/2跃迁的总自发辐射速率, 通过表4可以得到η1 = 8.94 × 10–3和η2 = 8.83 × 10–3. 实验上实现了YO分子的激光冷却[5], YO分子中间态的分支损失比小于4 × 10–4, 本文计算得到的分支损失比约为YO分子的20倍. 由于激光驱动(3)1/2?(1)1/2能级跃迁的散射光子数目只有约150个, 而中间态的存在还会损失部分散射光子. 所以我们认为不需要考虑构建三电子能级跃迁来激光冷却KCl–阴离子.
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3.4.3.最大加速度, 最小减速距离, 多普勒温度和反冲温度
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3.4.3.最大加速度, 最小减速距离, 多普勒温度和反冲温度
(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁产生的最大加速度可以由$a = \hbar {k_{\rm{B}}}\varGamma /(4\lambda m)$计算得到[34], 其中$\hbar $表示约化普朗克常数, kB为玻尔兹曼常数, λ为激光驱动跃迁的主激光波长, $\varGamma = 1/(2{\text{π}}\tau )$, 表示线宽, τ为激发态的自发辐射寿命. 计算得到两种跃迁冷却KCl–阴离子的最大加速度分别为4379.3和4404.9 m/s2. 由于KCl–阴离子比OH自由基的FCFs略小[8], KCl–阴离子激发态的自发辐射寿命也比OH自由基的要更短[8], 其操作可以和OH自由基类似. 首先采用缓冲气体冷却技术得到较低温度的离子束源. 分子离子温度达到1 K时可直接激光冷却分子[4]. 本文预测了采用两种跃迁冷却KCl–阴离子至1 K所需的最小减速距离分别为0.0368和0.0365 m, 可以看出具有很小的减速距离, 便于实验的操作; 当KCl–阴离子冷却至1 K后, 利用(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2准闭合循环跃迁产生的自发辐射力对离子束减速.
为了评估冷却效果, 本文预测了激光冷却KCl–阴离子的多普勒温度以及反冲温度. 多普勒温度可以由下面公式计算: ${T_{{\rm{Doppler}}}} = h/(4{k_{\rm{B}}}{\text{π}}\tau )$[35], 其中h为普朗克常数. (2)1/2和(1)3/2激发态的自发辐射寿命分别为45.7和45.5 ns, 可以计算出采用(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2循环跃迁进行激光冷却KCl–阴离子的多普勒温度分别为83.57和83.93 μK. 而反冲温度可以由下面的公式计算: ${T_{{\rm{recoil}}}} = {h^2}/(m{k_{\rm{B}}}{\lambda ^2})$[35]. 计算得到采用(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁进行激光冷却KCl–阴离子的反冲温度分别可达226和227 nK. 理论预测反冲温度约为多普勒温度的2.7 × 10–3倍.
4.结　论
采用MRCI + Q方法计算了KCl–阴离子前两个离解极限的3个Λ-S态的电子结构, 在计算过程中考虑了核-价电子关联效应. 在MRCI + Q水平下考虑了SOC效应, 计算了Ω态的势能曲线和跃迁偶极矩. 本文报道了KCl–阴离子Ω态的光谱常数和跃迁性质.
计算得到(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2跃迁为直接跃迁, 具有高对角分布的FCF, 分别为0.8816和0.8808; 同时(2)1/2和(1)3/2激发态有很短的自发辐射寿命, 分别为45.7和45.5 ns. 本文给出了(2)1/2?(1)1/2和(1)3/2?(1)1/2准闭合能级循环跃迁进行激光冷却KCl–阴离子的方案. 分别选取3束激光驱动(2)1/2?(1)1/2和(2)1/2?(1)1/2跃迁, 主激光波长分别为1065.77和1064.24 nm. 最后预测了两种方案进行激光冷却KCl–阴离子的多普勒温度和反冲温度. 反冲温度约为多普勒温度的2.7 × 10–3倍.
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    中科院物理研究所 本站小编 Free考研考试 2021-12-29
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    摘要:推导了双旋光双反射结构的反射光偏振态方程,仿真了在环境影响下的反射光偏振态变化情况,发现双旋光双反射结构的偏振无关反射自稳定性.从温度和辐射两个方面实验验证了双旋光双反射结构的偏振无关反射自稳定性.实验结果表明,当温度在–45℃—85℃之间变化时,双旋光双反射结构反射光的平均偏振保持度都能够达 ...
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  • 一种结合增益耦合分布反馈光栅的多模干涉波导半导体激光器的研制
    摘要:半导体激光器是现代通讯领域的核心器件.研究和开发具有高稳定性、高功率、高光束质量、窄线宽的单模半导体激光器是目前半导体激光器研究领域的一个重要的研究方向.本文在窄脊型边发射半导体激光器的结构基础上,提出并研制了一种在980nm波段附近的利用有源多模干涉波导结构作为激光器的主要增益区,利用增益耦 ...
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  • 基于麦克风的气体超声分子束飞行速度的实验研究
    摘要:超声分子束的膨胀和输运过程是一个较为复杂的分子动力学问题,相关的参数较难准确计算.本文基于麦克风测量方法研究了多种气体(H2,D2,N2,Ar,He,CH4)超声分子束在自由膨胀过程中的平均速度及其沿出射方向在远域空间(喷射距离/喷嘴直径>310)的演变情况,获得了较大范围内分子束平均速度分布 ...
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  • 基于正交传播算子的闪电宽带甚高频辐射源定位方法研究
    摘要:闪电甚高频辐射源定位技术为闪电放电特征及其物理机制的研究提供了重要手段.基于空间谱估计理论,可将正交传播算子方法应用于闪电放电通道时空演变过程的成像.该方法将阵列数据协方差矩阵进行线性分解形成正交传播算子,然后以子空间的正交性构造空间谱,通过空间谱搜索实现辐射源定位.针对闪电宽带甚高频信号,采 ...
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  • D-T中子诱发贫化铀球壳内裂变率分布实验
    摘要:中子诱发裂变反应率是表征和检验中子在材料中的输运、裂变放能等过程的重要物理量.贫化铀球壳裂变反应率径向分布数据可为铀核数据宏观检验及研究裂变放能与贫化铀球壳厚度的关系提供数据支持.本文设计了内径为13.1cm,外径分别为18.10,19.40,23.35,25.40,28.45cm的五种不同厚 ...
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  • 基于偏振依赖多模-单模-多模光纤滤波器的波长间隔可调谐双波长掺铒光纤激光器
    摘要:报道了一种具有全光纤结构的双波长掺铒光纤激光器,该激光器的核心器件为一款新型的多模-单模-多模光纤干涉滤波器.该滤波器通过一段偏振保持光纤引入偏振依赖相位差,因而其干涉滤波效果具有良好的偏振依赖特性.入射抽运功率为50mW时,系统输出激光波长为1544.82与1545.61nm,波长间隔0.8 ...
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