近期，中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家实验室（筹）极端条件物理重点实验室EX6组龙有文研究员团队，利用独特的高温高压技术第一次成功制备了具有A位有序钙钛矿结构的BiMn3Cr4O12体系，并罕见地发现该单相材料同时具备大电极化强度以及强磁电耦合效应。
我们的前期研究表明，在化学式为AA'3B4O12的A位有序钙钛矿中，因A'位与B位同时容纳过渡金属离子，因此可通过选取合适的离子组合来调控材料的结构与磁电性质，从而诱导磁电多铁性（参见X. Wang et al, Phys. Rev. Lett. 115, 087601, 2015）。在这一思路的指导下，我们设计了一个新的A位有序钙钛矿材料BiMn3Cr4O12，并在8 GPa与1100?C的高压高温实验条件下率先获得了该化合物。通过磁化率、磁化强度、比热、介电常数、电极化强度、电滞回线、高分辨电镜、同步辐射X光衍射与吸收谱、中子衍射等一系列综合结构表征与物性测试，并结合第一性原理理论计算，我们对该体系进行了详细研究。随着温度降低，BiMn3Cr4O12在135 K经历了一个铁电相变。因相变温度附件材料尚未形成自旋有序，因此该铁电相变与磁有序无关，进一步的低温同步辐射X光精修结果与理论计算表明，Bi3+离子的孤对电子效应是引起该铁电相变的原因。该铁电相变温度以下可观察到显著的电滞回线，并导致大电极化强度的出现（比经典第二类多铁性材料大2个量级）。当温度降低到125 K时，BiMn3Cr4O12经历了一个反铁磁相变，中子衍射证明该反铁磁转变源于B位Cr3+离子的G-型长程反铁磁有序，而A'位的Mn3+离子仍未形成磁有序。在125 K以下，长程磁有序与铁电极化共存，但该反铁磁序不能诱导电极化相变，因此材料进入到具有大电极化强度的第一类多铁相。当温度继续降低至48 K时，A'位的Mn3+离子也实现G-型长程反铁磁有序，并且A'位Mn3+离子与B位Cr3+离子一起组成的自旋有序结构导致极化磁点群的形成，可以打破空间反演对称性。因此，48 K时的反铁磁相变诱导另一个铁电相变，伴随强的磁电耦合效应的出现，此时材料同时呈现第二类多铁相。由此可见，低温下BiMn3Cr4O12既包含第一类多铁相又包含第二类多铁相，从而大的电极化强度与强的磁电耦合效应在这一单相多铁材料中同时实现，突破了以往这两种效应在单相材料中难以兼容的瓶颈，大大推进多铁性材料的潜在应用。
相关研究结果发表在近期的Adv. Mater. 29, 1703435（2017）, 并被该期刊选为Inside Cover。该工作获得了国内外同行的广泛合作，理论计算与东南大学董帅教授合作完成，粉末中子衍射与美国橡树岭国家实验室H. Cao博士、S. Calder博士合作完成，同步辐射X光衍射与京都大学Y. Shimakawa教授研究组合作完成，电镜研究与东京工业大学M. Azuma教授研究组合作完成，中科院物理研究所孙阳研究员、柴一晟副研究员对本工作开展了有益讨论。
该工作获得了科技部（2014CB921500）、国家自然科学基金委（11574378, 51772324, 11534015, 51322206）、中国科学院（QYZDB-SSW-SLH013, XDB07000000, YZ201555, GJHZ1773）等项目的支持。
 |
| 图1：室温下BiMn3Cr4O12的（a）A位有序钙钛矿晶体结构（空间群Im-3），以及（b）同步辐射X光衍射图谱。 |
 |
| 图2：BiMn3Cr4O12的一系列磁电测试结果。（a）磁化率及其居里-外斯定律拟合；（b）比热与介电常数；（c）热释电与电极化强度；（d）磁化曲线；（e）低温热释电；（f）低温电极化强度。 |
 |
| 图3：BiMn3Cr4O12不同温度下的电滞回线，展示了大的电极化强度。 |
 |
| 图4：磁场对BiMn3Cr4O12电极化的调控，展示了强的磁电耦合效应。 |
 |
| 图5：BiMn3Cr4O12在不同温度下的磁电相图。 PM = 顺磁, PE = 顺电, FE = 铁电，MF = 多铁。 |
Realization of Large Electric Polarization and Strong Magnetoelectric Coupling in BiMn3Cr4O12 Zhou_et_al-2017-Advanced_Materials.pdf
